Обмен учебными материалами


Сцинтилляционные детекторы конструктивно состоят из двух элементов: сцинтиллятора, преобразующего энергию заряженной частицы в световую вспышку, и фотоприемника, преобразующего эту световую вспышку



Класс сцинтилляторов довольно обширен. Сцинтилляторами являются некоторые газы (благородные газы – аргон, неон, криптон, ксенон), кристаллические вещества, а также широкий класс органических соединений.

Основными характеристиками сцинтилляторов являются следующие.

1. Конверсионная эффективность. Конверсионной эффективностью называется отношение:

где Есв - энергия световой вспышки;

Ечаст – энергия, потерянная частицей в сцинтилляторе.

В связи с тем, что абсолютные измерения величины довольно затруднительны, часто используется величина относительной конверсионной эффективности. Она характеризует конверсионную эффективность сцинтиллятора по отношению к эталону. За эталон, относительная конверсионная эффективность которого равна единице, принят органический сцинтиллятор – кристалл антрацена.

Вообще говоря, величина зависит от удельных ионизационных потерь частицы. Для релятивистских частиц удельные ионизационные потери слабо зависят от энергии частицы, и поэтому конверсионная эффективность практически перестает зависеть от удельных ионизационных потерь. Поэтому при регистрации релятивистских частиц часто используется другая величина – удельный световой выход dL/dE, который дает количество световых фотонов на 1 МэВ энергии, потерянной частицей.

2. Спектр свечения сцинтилляторов.

По большей части спектр свечения сцинтилляторов представляет собой широкую полосу и характеризуется λmax – значением длины волны света, в максимуме спектра свечения.

Обычно λmax лежит в видимой области и хорошо сопрягается с максимумом спектральной чувствительности фотоприемников. Однако у ряда сцинтилляторов, в частности, у благородных газов, λmax лежит в области ультрафиолета. Для преобразования ультрафиолетового спектра в видимый применяют сместители спектра – органические вещества, у которых спектр поглощения совпадает со спектром свечения сцинтиллятора, а спектр излучения, лежащий в более длинноволновой области, совпадает со спектральной чувствительностью фотоприемника.

3. Прозрачность к собственному излучению. В большинстве сцинтилляторов спектр излучения частично перекрывается со спектром поглощения. Чем меньше степень перекрытия спектров, тем прозрачнее сцинтиллятор к собственному излучению. Обычно прозрачность к собственному излучению характеризуется длиной ослабления lосл – расстоянием, на котором собственное излучение ослабляется в «е» раз. Длина ослабления хороших сцинтилляторов лежит в диапазоне от десятков сантиметров до нескольких метров.

4. Время высвечивания. В первом (достаточно грубом) приближении зависимость числа испускаемых фотонов от времени описывается следующим уравнением:

(34),

где - скорость высвечивания фотонов

- число возбужденных центров свечения, вызванных потерей энергии частицы Ечаст.,

τ – время высвечивания.

(35)

Большинство сцинтилляторов обладает несколькими временами высвечивания при этом, как правило, сцинтиллятор характеризуется наименьшей величиной из нескольких . Время высвечивания играет определяющую роль в одной из важнейших характеристик сцинтилляционного детектора – временного разрешения. Значения для различных сцинтилляторов лежат в пределах от 10-6 до 10-9с.

Загрузка...

Сцинтилляционный процесс в благородных газах связан с образованием на треке частицы возбужденных молекул . Эти молекулы не существуют в основном состоянии и отсутствуют в составе благородных газов, они образуются только на треке частицы, и при переходе в основное состояние распадаются на два нейтральных атома. Поскольку спектр излучения молекулы не перекрывается со спектром поглощения атомов благородных газов, благородные газы оказываются в высокой степени прозрачными к собственному излучению. Отличительной особенностью благородных газов является сохранение их хороших сцинтилляционных свойств в жидком и твердом состоянии.

В кристаллических неорганических сцинтилляторах, как правило, сцинтилляционный процесс связан с рекомбинацией электронов и дырок на активаторе – ионе примеси, которая специально водится в состав основной кристаллической решетки. Активатора вводится довольно много – порядка нескольких молярных процентов. Типичным представителем сцинтилляторов подобного рода является кристалл NaJ, активированный Tl (таллием). Ионы таллия располагаются в регулярных узлах ионной кристаллической решетки, замещая ионы натрия, и образуют локальные уровни захвата электронов и дырок в запрещенной зоне решетки NaJ. Спектр излучения возбужденного иона Tl* благодаря этому имеет заметно меньшую энергию, чем спектр фундаментального поглощения решетки NaJ. Спектр излучения ионов (Tl+)* энергетически сдвинут относительно спектра поглощения этих же ионов из-за влияния окружающей решетки, модифицирующей энергетические уровни поглощения и испускания ионов Tl, благодаря чему кристалл NaJ(Tl) имеет длину ослабления собственного излучения в несколько десятков сантиметров. Кристаллы CsJ(Tl), несколько уступающие NaJ(Tl) в конверсионной эффективности и времени высвечивания (см.табл. ), также широко применяются в эксперименте благодаря меньшей по сравнению с NaJ(Tl) радиационной длине. При низкой температуре (-150оС) хорошим сцинтиллятором является также неактивированный CsJ, свечение в котором возникает благодаря рекомбинации электронов с автолокализованными (остановленными в решетке) дырками.

Кристаллы NaJ(Tl) и CsJ(Tl) прежде всего широко применяются для регистрации и спектрометрии гамма-излучения, т.к. благодаря большому среднему атомному номеру Z и высокой плотности они позволяют получить высокую (десятки процентов) эффективность регистрации гамма-излучения при сравнительно небольших размерах кристаллов (толщиной 3 – 5 см). Они также широко применяются в электромагнитных калориметрах, рассчитанных на сравнительно небольшие энергии электронов или гамма-квантов.

В калориметрах, рассчитанных на максимально достижимые на сегодняшний день энергии первичных частиц (сотни ГэВ), требуемые размеры кристаллов NaJ(Tl) или CsJ(Tl) становятся неприемлемо большими, поэтому в подобных калориметрах применяются кристаллы, хотя и уступающие по своим сцинтилляционным свойствам (прежде всего по конверсионной эффективности) кристаллами NaJ(Tl) и CsJ(Tl), но имеющие заметно меньшую радиационную длину, и, к тому же, в ряде случаев, гораздо меньшее время высвечивания, что существенно повышает быстродействие калориметров.

Большой интерес в последнее время вызывает сцинтиллятор Lu2Ce2 (SiO4)О или LSO. Он обладает большим световым выходом ( 75% от NaJ(Tl), высокой плотностью, относительно малым временем высвечивания, и хорошо перекрывающимся со спектральной чувствительностью фотоприемников спектром свечения. Кристаллы LSO в настоящее время широко применяются в медицинских позитрон-эмиссионных томографах для регистрации аннигиляционного гамма-излучения позитронов (0,511 МэВ).

Параметры некоторых наиболее часто применяемых неорганических сцинтилляторов приведены в табл. 4.

Таблица 4.

Вещество

NaJ(Tl)

CsJ(Tl)

CsJ

Bi4 Ge3O12

PbWO4

LSO

Плотность

г/см3

3,67

4,51

4,51

7,13

8,25

7,4

Радиац.длина,

см

2,59

1,85

1,85

1,12

0,89

1,14

Время высве-

чивания, нс

~ 40

λmax, нм

Относительная

конверсионная

эффективность

по отношению

к антрацeну

1,5

0,4

0,3

0,026

~ 1,5

Практически все органические соединения, используемые в качестве сцинтилляторов, имеют в своем составе бензольное кольцо. Три двойные электронные связи бензольного кольца содержат по одному s-электрону и одному p-электрону каждая. Механизм свечения органических молекул основан на возбуждении и последующем девозбуждении (переходу в основное состояние) p-электронов. Благодаря тому, что в возбужденном состоянии равновесное межатомное расстояние в бензольном кольце больше, чем в невозбужденном, энергия возбуждения оказывается больше, чем энергия излучения, благодаря чему спектры поглощения и излучения не совпадают - спектр излучения лежит в более длинноволновой области, хотя в той иди иной степени частично перекрывается со спектром поглощения. Оба спектра (поглощения и излучения) представляют собой широкие полосы, т.к. энергия электронного перехода расщепляется при комнатной температуре на большое число колебательных и вращательных подуровней.

Органические сцинтилляторы используются в виде органических кристаллов (антрацен, стильбен, толан), состоящих только из вещества – сцинтиллятора, органических растворов и пластмассовых сцинтилляторов. Последние два представляют собой жидкие или твердые растворы вещества – сцинтиллятора в растворителе. Поскольку концентрация вещества – сцинтиллятора в растворе невелика (около нескольких молярных процентов), а органические сцинтилляторы имеют достаточно хорошую конверсионную эффективность (в среднем от 1 до 0,5 по отношению к антрацену), очевидным образом существует эффективный механизм передачи энергии от растворителя, в котором частица теряет свою энергию, к сцинтиллирующей примеси. Неудивительно поэтому, что наиболее эффективными растворителями являются вещества, содержащие, так же как и сцинтилляторы в своем составе бензольные кольца. Эффективными механизмами передачи энергии являются радиационная (излучательная) передача энергии от молекулы (или полимерной цепочки) растворителя к сцинтиллятору или безизлучательная диполь – дипольная передача энергии возбуждения от одной молекулы к другой. Растворители, хотя обычно и содержат в своем составе бензольные кольца, не являются эффективными сцинтилляторами из-за сильного перекрытия спектров поглощения и испускания, однако они прозрачны для излучения сцинтиллирующей примеси, энергия излучения которой значительно ниже энергии возбуждения молекул растворителя. В жидкие, и в особенности в твердые растворы (пластмассовые сцинтилляторы), часто вводят еще одну добавку – смеситель спектра, которая, поглощая излучение вещества – сцинтиллятора, излучает поглощенную энергию в более длинноволновой по сравнению со сцинтиллятором области спектра. Тем самым достигается большая прозрачность сцинтиллятора к собственному излучению и лучшее совпадение спектра излучения сцинтиллятора со спектральной чувствительностью фотоприемников. Особую роль играют переизлучатели в тех случаях, когда по конструктивным причинам невозможно прямое сочленение сцинтиллятора с фотоприемниками. В этом случае в сцинтиллятор (пластмассовый) внедряются (вклеиваются) тонкие волокна (фибры), состоящие из пластмассы и переизлучателя с длиной волны, большей, чем длина волны излучения сцинтиллятора. Свет, излучаемый в сцинтилляторе, поглощается в волокнах и переизлучается. Поскольку излучение происходит внутри волокна, часть света захватывается в угол полного внутреннего отражения и по волокну может быть выведена на большое (1 м и более) расстояние от сцинтиллятора. Набор органических сцинтилляторов довольно широк и ежегодно пополняется, поэтому в таблице 5 мы приводим в качестве примера типичные характеристики лишь трех наиболее характерных сцинтилляторов.

Таблица 5.

Сцинтиллятор

Плотность

г/см3

λmax, нм

Относит.

конверс.

эффект.

Время высвечивания, нс.

Органический

кристалл,

антрацен С14Н10

1,25

1(~ 6%)

Жидкий, NE-213

~ 0,84

0,78

3,7

Пластмассовый:

полистирол+паратерфин-ил + РОРОР

~ 1

0,5

Органические сцинтилляторы находят в экспериментальной практике очень широкое применение. Поскольку органические сцинтилляторы содержат много водорода, они широко применяются для регистрации и спектрометрии быстрых нейтронов по протонам отдачи. Для регистрации тепловых и медленных нейтронов применяются пластмассовые сцинтилляторы, содержащие 5В10.

Жидкие сцинтилляторы применяются для спектрометрии β-излучения источников β-распада. При этом источник в виде раствора добавляется непосредственно в сцинтиллятор. Объем жидких сцинтилляторов практически неограничен, поэтому в больших объемах (до сотни кубометров) жидкие сцинтилляторы применяются для регистрации нейтрино.

Пластмассовые сцинтилляторы обычно изготавливаются в виде тонких (от 1 мм до нескольких сантиметров толщиной) пластин самой разнообразной площади и конфигурации. Они применяются для регистрации заряженных частиц в широком диапазоне энергий, в том числе релятивистских частиц. Широкое применение находят пластмассовые сцинтилляторы в электромагнитных и адронных калориметрах (см.ниже). Наконец, пластмассовые сцинтилляторы могут изготавливаться в виде цельных колпаков, накрывающих собой экспериментальные установки и служащие антисовпадательной зашитой, препятствующей регистрации заряженных частиц, попадающих в установку извне. Особым случаем применения пластмассовых сцинтилляторов является позиционно-чувствительный детектор, применяемый в физике высоких энергий для определения треков частиц. Такой детектор набирается в виде жгута отдельных сцинтилляционных волокон. Каждое волокно имеет диаметр 0,5 – 1 мм. Оно изготовлено из пластмассового сцинтиллятора с показателем преломления n, и покрыто тонкой (несколько длин волн) прозрачной несцинтиллирующей оболочкой с показателем преломления n2: Благодаря разнице в показателях преломления n2 < n1 оболочки и волокна, часть сцинтилляционного света, испускаемого изотропно вдоль трека частицы, пересекающей данное волокно, захватывается в угол полного внутреннего отражения и распространяется вдоль волокна. Эффективность захвата света в угол полного внутреннего отражения в одну сторону вдоль волокна описывается формулой:

= 0,5 (1 – n2/n1) (36),

и обычно составляет от 3% до 6%.

Жгут сцинтилляционных волокон сочленяется с позиционно-чувствительным фотоприемником (например, ФЭУ на МКП, см.ниже), благодаря чему возможно определить координаты x, y трека частицы в плоскости, перпендикулярной направлению жгута.

В качестве фотоприемников в сцинтилляционных детекторах применяются фотоумножители различной конструкции, а также полупроводниковые фотодетекторы.

Обычные фотоумножители (ФЭУ) представляют собой вакуумный прибор, состоящий из плоского фотокатода, системы динодов, чаще всего коробчатой или корытообразной формы, и анода. Фотокатод наносится тонким полупрозрачным слоем на внутреннюю поверхность входного окна ФЭУ. Кванты света от сцинтиллятора или черенковского радиатора (см.ниже) проходят через входное окно ФЭУ, изготовленное из обычного боросиликатного стекла (коротковолновая граница пропускания 300 нм) или кварцевого стекла (коротковолновая граница пропускания 150 нм), и, поглощаясь фотокатодом, вызывают внешний фотоэффект, т.е. выбивание электрона из фотокатода в вакуум. Фотокатод характеризуется спектральной чувствительностью – отношением тока фотокатода к потоку энергии фотонов данной длины волны.

Зависимость спектральной чувствительности от длины волны проходит через максимум, спадая как в область более длинных, так и боле коротких длин волн. Положение максимума зависит от материала фотокатода. Наиболее распространенными являются сурьмяно-цезивые (λmax 350 нм) катоды, хотя применяются и другие комбинации металлов (калий – натриевые, висмут – сурьмяно – цезиевые и другие). Квантовая эффективность фотокатода определяет вероятность появления фотоэлектрона внешнего фотоэффекта в зависимости от длины волны регистрируемого фотона. Поскольку толщина фотокатода мала (при большой толщине фотоэлектроны не будут выходить в вакуум), в максимуме спектральной чувствительности квантовая эффективность обычно не превышает 25%. При хорошем совпадении максимума спектра излучения сцинтиллятора с максимумом спектральной чувствительности ФЭУ, средняя квантовая эффективность, проинтегрированная по всему спектру излучения и спектральной чувствительности ФЭУ, обычно не превышает 15%, т.е. в среднем около 15% фотонов сцинтилляционной вспышки, попадающих на фотокатод фотоумножителя, преобразуется в фотоэлектроны, вылетающие с фотокатода ФЭУ.

Между фотокатодом ФЭУ, динодами и анодом прикладывается разность потенциалов, ускоряющая электроны в каждом межэлектродном промежутке. Фотоэлектроны, вылетевшие с фотокатода, благодаря положительной разности потенциалов, приложенной между фотокатодом и первым динодом, попадают на первый динод. Падая на поверхность динода, ускоренные в поле катод – динод электроны выбивают с поверхности динода в среднем s вторичных электронов на один падающий. Коэффициент s-коэффициент вторичной эмиссии - зависит от энергии падающий электронов. До энергий примерно в 500 эВ он растет до величины s , в зависимости от материала динодов, а затем довольно быстро спадает. Электроны, выбитые из первого динода, подхватываются полем между первым и вторым динодом и вызывают вторичную эмиссию на втором диноде. Этот процесс многократно повторяется до тех пор, пока поток электронов не достигает анода, где на сопротивлении нагрузки появляется импульс электронного тока. Если разность потенциалов, приложенная в промежутках катод – первый динод, первый динод – второй динод и т.д. постоянна, то будет постоянным и коэффициент вторичной эмиссии s. В этом случае общий коэффициент усиления фотоумножителя М равен:

М = ar w:top="1134" w:right="850" w:bottom="1134" w:left="1701" w:header="720" w:footer="720" w:gutter="0"/>"> , где N – число динодов.

Схематично конструкция ФЭУ изображена на Рис.12.

Рис.12. Схема расположения динодов в фотоумножителе:

1 - фотокатод, 2 - диафрагма, 3 – диноды, 4 – анод.

Обычно у фотоумножителей, применяемых в сцинтилляционных детекторах, N = 10÷ 12, что позволяет получить М = 106÷108, причем М можно менять, меняя напряжение на высоковольтном источнике питания ФЭУ. При этом разность потенциалов от источника (~ 1 кВ) прикладывается между фотокатодом и анодом ФЭУ (обычно анод заземлен) через сопротивление нагрузки, а разность потенциалов между всеми электродами задается внешним делителем напряжения.

Высокий коэффициент усиления ФЭУ позволяет регистрировать очень слабые световые потоки, вплоть до отдельных фотонов. Однако в случае регистрации слабых световых потоков существенным ограничением могут стать шумы фотоумножителя, вызванные термоэмиссией электронов с фотокатода ФЭУ и имеющие случайный характер.

В фотоумножителях обычной конструкции с коробчатыми или корытообразными динодами эффективный сбор электронов с одного электрода на следующий достигается благодаря тщательно рассчитанной электростатической фокусировке. Эта фокусировка нарушается при помещении ФЭУ во внешнее, даже довольно слабое, магнитное поле. Для работы в сильных магнитных полях применяются фотоумножители специальной конструкции.

Фотоумножители с сетчатыми динодами состоят из плоского фотокатода и набора плоских динодов, параллельных катоду и изготовленных из сеток с шагом сетки около 5 мкм и расстояния между катодом и первым динодом, а также между динодами, между последним динодом и анодом около 1 мм. Электроны, испускаемые фотокатодом, попадают на первый сетчатый динод и рождают электроны вторичной эмиссии. Часть этих электронов проникает сквозь отверстия в сетчатом диноде и подхватываются полем следующего динода. Из-за того, что сквозь сетку проникает лишь часть электронов вторичной эмиссии, суммарный коэффициент вторичной эмиссии оказывается небольшим, около 2,5, и для получения коэффициента усиления 106, требуемое число динодов равно 15. Благодаря очень близкому расположению электродов и линейной конфигурации электрического поля, магнитное поле, если вектор его направлен вдоль оси ФЭУ либо под небольшим углом к оси, почти не оказывает дефокусирующего влияния вплоть до полей напряженностью до 0,5 ÷ 2 Тесла в зависимости от конструкции.

Другой конструкцией ФЭУ, малочувствительной к сильным магнитным полям, является конструкция фотоумножителей на микроканальных пластинах. Микроканальные пластины (МКП), применяемые и отдельно и в качестве электронных умножителей в установках с глубоким вакуумом, представляют собой диски из свинцового стекла с большим числом отверстий малого диаметра (микроканалов).

Диаметр диска составляет до нескольких сантиметров, толщина 0,5 – 2 мм, а диаметр микроканалов и зазор между каналами (толщина стенки) – от 10 до 100 мкм. Обе поверхности диска МКП металлизируются и к ним прикладывается напряжение около 1 кВ. В условиях глубокого вакуума каждый микроканал работает как электронный умножитель с непрерывной динодной системой – электрон, попавший в микроканал, ускоряется приложенной разностью потенциалов, ударяется о стенки канала, выбивая вторичные электроны. Таким образом, на выходе микроканала получается до 103 электронов на один первичный, вошедший в микроканал. Две последовательно расположенные на расстоянии около 1 мм МКП, позволяют получить суммарный коэффициент усиления около 106. Замечательным свойством ФЭУ на МКП является сохранение позиционной информации. Электрон, вылетевший из точки фотокатода с координатами х,у в плоскости фотокатода приводит к образованию электронной лавины на выходе первой и второй пластин с теми же координатами х,у с точностью до размера 1 – 2 каналов. Для того, чтобы считать пространственную информацию, анод ФЭУ на МКП выполняется в виде матрицы из отдельных элементов (например, 16 х 16). Вследствие высокой стоимости ФЭУ на МКП, а также вследствие некоторых присущих им недостатков, (в частности, малый средний ток), ФЭУ на МКП в основном применяются в тех случаях, где требуется высокое пространственное разрешение, например в позитронно-эмиссионных томографах, в позиционно-чувствительных детекторах на основе сцинтилляционных волокон.

Помимо фотоэлектронных умножителей, в настоящее время в качестве фотоприемников сцинтилляционных детекторов применяются полупроводниковые фотодиоды. Эти фотодиоды могут просто преобразовывать световой поток в электрический сигнал без усиления сигнала, но многие конструкции позволяют получать и значительное усиление электрического сигнала от световой вспышки внутри самого диода. Полупроводниковые диоды могут работать в сильных магнитных полях без ухудшения их характеристик.

Наиболее распространенным типом фотодиодов являются кремниевые PIN-диоды. Они представляют собой р-n переходы из высокоомного кремния с удельным сопротивлением несколько кОм/см и очень тонким, пропускающим свет, передним электродом. Чаще всего р-n переход изготавливают из кремния n – типа с тонким слоем р-типа, со стороны которого и происходит регистрация света. В некоторых типах диодов в качестве входного окна используют золотое покрытие толщиной около 20 нм. Такой электрод пропускает только видимую часть спектра.

На самом деле название PIN-диоды применяются как к диодам, изготовленным без компенсации примесной проводимости, как описано выше, так и к диодам, в которые вводится примесь, приводящая к компенсации собственной проводимости (i-область).

Простой фотодиод, в отличие от ФЭУ, не имеет внутреннего усиления, и измеряемый заряд в этом случае определяется произведением числа зарегистрированных фотонов и квантовой эффективности фотодиода. Амплитуда сигнала, снимаемого с фотодиода, невелика, порядка 1 мВ, однако современные малошумящие усилители позволяют регистрировать сигналы от таких фотодиодов при потоках света более 104 фотонов с энергетическим разрешением, практически не уступающим, и даже несколько превосходящим энергетическое разрешение, полученное при применении фотоумножителей.

Из-за отсутствия внутреннего усиления PIN- диоды применяются при регистрации достаточно больших световых потоков от сцинтилляторов. Однако в настоящее время разработано большое число конструкций с внутренним усилением. Эти конструкции условно можно разбить на 2 большие группы. К первой группе относятся диоды с пропорциональным усилением сигнала во всем объеме чувствительной области. Для этого путем соответствующего введения примесей область генерации электронов падающими фотонами и область размножения электронов разделены – в первой области происходит поглощение фотонов и их дрейф в сравнительно небольшом электрическом поле. Во второй области, находящейся глубже, происходит размножение электронов и дырок в сильном электрическом поле. В лавинном процессе размножения могут участвовать как электроны, так и дырки. Такие диоды называются лавинными фотодиодами (ЛФД). Коэффициент внутреннего усиления ЛФД может достигать значения 103 и более (до 104). Квантовая эффективность ЛФД в видимой области спектра (как и PIN-диодов) может достигать 80%, т.е. значительно выше, чем квантовая эффективность фотокатодов ФЭУ. Недостатком ЛФД является сильная зависимость коэффициента усиления от температуры и приложенного напряжения. Площадь ЛФД и PIN-диодов обычно около 1 см2, но в отдельных конструкциях доходит до 10 см2, что сравнимо с размерами фотокатодов ФЭУ.

Ко второй группе фотодиодов с внутренним усилением относятся так называемые SiPM. SiPM неоднородны по своей структуре. Не вдаваясь в детали технологии, отметим, что на поверхности р-полупроводника (кремния) создаются n+-микрообласти (ячейки) размером около 50 мкм, которые соединяются вместе в одну цепь через индивидуальные микрорезисторы. Приложенная разность потенциалов сконцентрирована, в основном, в отдельных ячейках, и достаточна для лавинного (подобно гейгеровскому разряду) размножения электронов в этих ячейках, т.е. приводит к лавинному разряду, в которых размер электронно-дырочной лавины уже не зависит от числа первичных электронов, инициировавших разряд. Необратимого пробоя диода не происходит благодаря как малому размеру ячеек в структуре полупроводника так и, в основном, благодаря тому, что гашение разрядов происходит на индивидуальных микрорезисторах, гасящих разряд. Число ячеек на 1 мм2 составляет до ~ 103, а размеры SiPM в настоящее время невелики (до ~ 10мм2).

Пропорциональность между сигналами, снимаемым с детектора такого типа, и потоком световых фотонов достигается, если число фотонов, падающих на единицу площади такого детектора невелико по сравнению с числом ячеек на единицу площади. В таком случае суммарный сигнал, снимаемый с детектора, пропорционален числу ячеек, зарегистрировавших отдельные фотоны. Чувствительность SiPM очень велика – с их помощью можно регистрировать отдельные фотоны. Кроме того, SiPM обладают отличными временными характеристиками, поскольку размер лавины очень мал. К недостаткам SiPM, разработанных к настоящему моменту, относятся: малая площадь отдельных детекторов (типичные 1 х 1 мм2) и высокий уровень шумов, поскольку любой тепловой электрон проводимости, попавший в ячейку, вызывает сигнал детектора. Именно уровень шумов около 1 МГц/мм2 и ограничивает размер SiPM. Технология SiPM в настоящее время активно развивается.

Сцинтилляционные детекторы позволяют не только регистрировать нейтральные и заряженные частицы, но и измерять их энергию, поскольку в диапазоне изменения энергии частицы на 1-2 порядка амплитуда световой вспышки пропорциональна энергии частицы. Фотоумножитель же линеен в значительно более широком диапазоне сигналов. Энергетическое разрешение сцинтилляционных детекторов весьма посредственное, поскольку на каждом этапе преобразования энергии частицы (в свет, и далее в электрический сигнал), имеются значительные потери. Наилучшее энергетическое разрешение сцинтилляционного детектора с кристаллом NaJ(Tl) диаметром 3 см и толщиной 2 см составляет около 6% на γ-линии Cs137 (0,661 КэВ), что примерно на 2 порядка хуже, чем энергетическое разрешение полупроводникового детектора на основе сверхчистого германия.

Однако сцинтилляционные детекторы на основе пластмассовых сцинтилляторов, обладающих наименьшим временем высвечивания (~ 1 нс), и специальных временных фотоумножителей, позволяют получить точность определения момента времени регистрации частицы (временное разрешение) около 10-10с, и по этой характеристике более чем на порядок превосходят полупроводниковые детекторы, являясь одними из лучших детекторов для временного анализа (наряду с черенковскими детекторами и некоторыми специальными конструкциями газонаполненных детекторов).


Последнее изменение этой страницы: 2018-09-12;


weddingpedia.ru 2018 год. Все права принадлежат их авторам! Главная